1.1 物质的体膨胀系数αv与等温压缩率kr的定义如下:-|||-(alpha )_(v)=dfrac (1)(v)(dfrac (Qv)(partial T)) , _(T)=-dfrac (1)(v)(dfrac (Qv)(partial p))-|||-试导出理想气体的av,kr与压力、温度的关系。

工-|||-1、试根据 -R 方程 =dfrac (RT)(V-b)-dfrac ( )({T)^1/2v(V+b)} 守 出常数a、b与临界常数的关系式-|

dfrac ({v)_(1)}(sin theta )

物质的体积膨胀系数 和等温压缩系数k的定义分别为:1 V 。试导出服从1 V ,k V P TV T PVander Waals状态方程的 和k的表达式。 解:

殳 =(u)^2ln v =dfrac (y)(x), =2x-3y,-|||-则 dfrac (partial z)(partial y)= ()-|||-A

(B) alpha lt dfrac (1)(2). (C) alpha geqslant dfrac (1)(2), (D) alpha gt dfrac (

一、 =dfrac (N)({N)_(A)}=dfrac (m)(M)=dfrac (V)({V)_(m)} 关系的应用-|||-1.(1)标准状况下,4.8

已知_(1)=((dfrac {1)(3),-dfrac (2)(3),-dfrac (2)(3))}^T, _(2)=((-dfrac {2)(3),dfra

11.设 z=f(x,y) 二次可微,且 =(e)^ucos v =(e)^usin v, 试证:-|||-dfrac ({partial )^2z}(part

不可压缩气体总流能量方程dfrac (p{{v)_(1)}^2}(2)+g((p)_(a)-p)((z)_(2)-(z)_(1))=(p)_(2)+dfrac

证明 :(int )_(x)^1dfrac (dt)(1+{t)^2}=(int )_(1)^dfrac (1{x)}dfrac (dt)(1+{t)^2}(x